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速度較高時,壓力就較高,氣體將顯著地改變其重度,從而改變了它的容積。到目前為止,我們默契地忽略了這因素,但有必要找出在達到什么一個限度時,這些影響會變得不可忽略。 為此,從熱知的有關音速的微分方程著手                       a=（dp/d&ho;）0.5 式中a一音速；     P一壓力；    &ho;一介質(zhì)的密度。 如果把上式表示為                     a=（△P/△&ho;）0.5 為了便于說明,把△P看作是速度c的動壓,即△P=（&ho;/2)c2 密度的變化,以相對于起始密度的百分比來表示                     △&ho;/&ho;=△Y/Y=0.5（c/a）2 這一關系式即解答了上述的問題,因為它表明密度的變化與力的變化成正比。這樣,因為葉片上的壓力是變化的,所以在計算中應該會有相應的誤差。如果按公式△P≈(&ho;/2)c2來計算動壓,則會發(fā)生在計量的誤差。其精確的數(shù)值應為：   該表指出了壓縮性可忽略的有效范圍。例如,速度為100米/秒時,誤差是2.5%,速度為200米/秒時,誤差是10%。總之,對所有實際使用的通風機,若通風機內(nèi)任何一處的速度均小于100米/秒,則壓縮性的影響是可以忽略的。 必須記住,按圖2所示進行功率計算時,壓縮性的影響要預先加以考成。    

   曲率半徑為R的彎曲流道會產(chǎn)生個垂直于葉片流道的離心力(ω2/R)dm。同時,由于葉輪的轉(zhuǎn)動,產(chǎn)生一個沿葉輪半徑方向的離心カω2dm。該離心力只有一個分力ω2cos&bea;dm垂直作用于流動方向。最后,再要加上哥氏力(Coiolis)當一個物體被引入一個旋轉(zhuǎn)的軌道,并沿著這條軌道以相對速度ω運動時,總會產(chǎn)生這種哥氏力。即這時有一個軌道壓力2ωωdm垂直作用于流動方向。所有這些力的合力產(chǎn)生一個垂直于流動方向的壓力變化△P。圖13和圖14分別示出了后向葉片和前向葉片時這些力的大小和方向。 對于后向葉片,這些力為